![]() |
по текстам по ключевым словам в глоссарии по сайтам перевод по каталогу |

- ...
4.1 Заметим, что сечение фотоионизации атома значительно меньше, по порядку оно равно квадрату размера Боровской орбиты, с которой возбуждается электрон. Причина здесь та же, что и обсуждавшееся в 1 лекции превосходство характерной длины волны света, испускаемого атомами при связанно-связанных или свободно-связанных переходах, над размером Боровских орбит в
раз,
- постоянная тонкой структуры
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
- ... времени)4.2
Для космической плазмы это означает,
что одновременно выполняются следующие соотношения
определяемые одним общим параметром - температурой
:
- Максвелловское распределение частиц по скоростям
- Больцмановское распределение частиц по энергиям, которое
для заселенности атомных уровней с номерами
и
(cоответственно, с энергиями
и
и статвесами
и
) записывается в виде
- закон действующих масс для химического равновесия, или
в применении к условиям ионизованной плазмы - формула Саха
для степени ионизации атомов и молекул
где,
,
- концентрации электронов и ионов
элемента Х,
- статистические веса уровней
ионов,
,
- энергия ионизации с уровня
иона
.
- Закон излучения Планка, закон Кирхгофа и закон Стефана-Больцмана
для АЧТ
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
- Максвелловское распределение частиц по скоростям
- ... сил4.3
В полностью
ионизованной плазме концентрация электронов и ионов о одинакова
, а время установления изотропного Максвелловского распределения для электронной и ионной компонент равны, соответственно,
, где
- заряд электрона и его масса,
- атомный номер иона и его масса,
- Кулоновский логарифм, учитывающий дальнодействие кулоновских сил. Например, для чисто водородной плазмы (
) с
cм
,
эВ (
K) находим
c
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
- ...
4.4
Проводимость -
макроскопическая характеристика среды, входящая в закон Ома. При отсутствии
магнитного поля ток пропорционален напряженности поля
. Для полностью ионизованной плазмы, в которой преобладают процессы соударений частиц, удельная проводимость определяется концентрацией частиц
и временем столкновений между электронами и ионами
и равна
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
- ... зрения4.5
Этот результат для оптически тонкой среды можно
получить не решая уравнения переноса, воспользовавшись физическим
смыслом объемного коэффициента излучения и его выражением через
Эйнштейновский коэффициент спонтанного излучения (обратное время жизни атома
в возбужденном состоянии)
Далее надо записать закон Кирхгофа для связи коэффициентов излучения и поглощения, откуда непосредственно получится формула (4.8).. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
- ... 3).4.6
Здесь полная аналогия с уравнением Ван-дер-Ваальса
для неидеального газа - немонотонная зависимость
объясняет разбиение среды на две фазы, жидкую и газообразную
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
- ... температуры.4.7
Если в плазме есть магнитное поле (а это практически всегда так),
основную роль в выравнивании электронной и ионной температуры
играют процессы плазменной турбулентности, возникающей из-за
многочисленных неустойчивостей, и коллективные процессы
в плазме (бесстолкновительные ударные волны).
При этом электронная и
ионная температуры могут сравняться за время много короче времени
кулоновских взимодействий электронов и ионов.
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
- ... рекомбинации4.8
Напомним,
что диэлектронная рекомбинации иона происходит в два этапа -
сначала образуется неустойчивый ион с двумя возбужденными электронами и
положительной полной энергией (автоионизация). Это состояние
быстро распадается с излучением фотона и полная энергия
иона может стать отрицательной. Скорость диэлектронной рекомбинации
начинает преобладать над радиационной при высоких
температурах
K.
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
- ... электрона)4.9
Томсоновское
приближение для Комптоновского рассеяния применимо до энергий
фотонов
.
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
- ... излучения.4.10
Для работы такой
тепловой машины необходима как минимум трехуровневая система по схеме
(накачка на верхний уровень и сток на верхний (сигнальный) уровень мазерного перехода) или
(накачка на верхний сигнальный уровень мазерного перехода "3" и сток с нижнего сигнального уровня "2" на 1 уровень). Отсутствие или ослабление стока энергии с верхнего уровня "3" на верхний сигнальный "2" или с нижнего сигнального "2" уровня приведет к уменьшению заселенности верхнего сигнального уровня "2" в первом случае, а отсутсвие стока с уровня "2" во втором случае приведет к повышению населенности нижнего сигнального уровня. В обоих случаях инверсная заселенность сигнальных уровней быстро исчезнет.
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
- ... сечение4.11
Для
релятивистских протонов тех же энергий синхротронные потери
в
раз меньше
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
Публикации с ключевыми словами:
звезды - Межзвездная среда - Космология - теоретическая астрофизика - астрофизика
Публикации со словами: звезды - Межзвездная среда - Космология - теоретическая астрофизика - астрофизика | |
См. также:
Все публикации на ту же тему >> |
Мнения читателей [70]
Астрометрия
-
Астрономические инструменты
-
Астрономическое образование
-
Астрофизика
-
История астрономии
-
Космонавтика, исследование космоса
-
Любительская астрономия
-
Планеты и Солнечная система
-
Солнце